Cirkelbeweging - Gravitatie-energie

Cirkelbeweging

Gravitatie-energie

1 / 12

Slide 1: Slide

NatuurkundeMiddelbare schoolhavo, vwoLeerjaar 5,6

This lesson contains 12 slides, with text slides.

Lesson duration is: 45 min

Items in this lesson

Cirkelbeweging

Gravitatie-energie

Slide 1 - Slide

Hoofdstuk Cirkelbeweging

Cirkelbeweging - Gravitatie-energie

Cirkelbeweging - Cirkelbeweging
Cirkelbeweging - Middelpuntzoekende kracht

Cirkelbeweging - Algemene gravitatiewet

Cirkelbeweging - Gewichtloosheid

Slide 2 - Slide

Leerdoelen

Aan het eind van de les kun je...

... gravitatie-energie uitrekenen vanuit de energie vergelijkingen.

Slide 3 - Slide

Gravitatie-energie

Ook bij de gravitatiekracht hoort een energie. Deze wordt gegeven door:

waarin:

E_g = gravitatie-energie (J)

G = gravitatie constante (N·m²/kg²)

M = massa zwaarste object (kg)

m = massa lichtste object (kg)

r = baanstraal (m)

Aan deze formule kan je zien dat de gravitatie-energie altijd negatief is. Op een grote afstand (oneindig ver) van een hemellichaam, is de gravitatie-energie 0 J. Dit komt doordat de gravitatiekracht er op die afstand geen invloed meer heeft.

Wanneer je je in de buurt van een hemellichaam bevindt op een afstand r, moet je energie toevoegen om uit het gravitatieveld van het hemellichaam te komen. Daarom is de gravitatie-energie altijd negatief.

E^{​ g ​ ​} = - \frac{​ G M m ​ ​}{​ r ​}

Slide 4 - Slide

Ontsnappingssnelheid

Met deze energie kunnen we o.a. de minimale snelheid uitrekenen die nodig is om een voorwerp te laten ontsnappen uit het gravitatieveld van bijvoorbeeld de aarde. We noemen deze minimale snelheid de ontsnappingssnelheid.

Als we een voorwerp wegschieten van de aarde, dan heeft het voorwerp zowel kinetische energie als gravitatie-energie (de r in de formule is bij het afschieten gelijk aan de straal van de aarde). Bij de ontsnappingssnelheid moet het voorwerp net genoeg kinetische energie meekrijgen om te ontsnappen.

Deze kinetische energie wordt in zijn geheel gebruikt om te ontsnappen en als het voorwerp ver weg van de planeet is, is deze energie dus geheel opgebruikt.

Op deze afstand is de gravitatie-energie ook zo goed als nul.

Er geldt dus:

Nu vullen we de formules in. Let op het minteken van de gravitatie-energie:

E^{​ t o t, b e g i n ​ ​} = E^{​ t o t, e i n d ​ ​}

E^{​ k i n, b e g i n ​ ​} + E^{​ g, b e g i n ​ ​} = 0

\to \frac{​ 1 ​ ​}{​ 2 ​} m v^{​ b e g i n ​ 2 ​ ​} - \frac{​ G M m ​ ​}{​ r ​} = 0

\to \frac{​ 1 ​ ​}{​ 2 ​} m v^{​ b e g i n ​ 2 ​ ​} = \frac{​ G M m ​ ​}{​ r ​}

\to v^{​ b e g i n ​ 2 ​ ​} = \frac{​ 2 G M ​ ​}{​ r ​}

\to v^{​ b e g i n ​ ​} = \sqrt ​ \frac{​ 2 G M ​ ​}{​ r ​} ​ ​ ​

Slide 5 - Slide

Ontsnapping aan aarde

De ontsnappingssnelheid is dus:

waarin:

v_ontsnapping = ontsnappingssnelheid (m/s)

G = gravitatie constante (N·m²/kg²)

M = massa zwaarste object (kg)

r = afstand (m)

Laten we de ontsnappingssnelheid van de aarde berekenen. We vullen voor r hier de straal van de aarde in. We vinden:

v^{​ o n t s n a p p i n g ​ ​} = \sqrt ​ \frac{​ 2 G M ​ ​}{​ r ​} ​ ​ ​

v^{​ o n t s n a p p i n g ​ ​} = \sqrt ​ \frac{​ 2 \cdot 6 , 6 7 \cdot 1 0 ^{​ - 11 ​ ​} \cdot 5 , 9 7 2 \cdot 1 0 ^{​ 24 ​ ​} ​ ​}{​ 6 , 3 7 1 \cdot 1 0 ^{​ 6 ​ ​} ​} ​ ​ ​

v^{​ o n t s n a p p i n g ​ ​} = 11, 2 \cdot 1 0^{​ 3 ​ ​} m \cdot s^{​ - 1 ​ ​}

v^{​ o n t s n a p p i n g ​ ​} = 11, 2 k m \cdot s^{​ - 1 ​ ​}

Slide 6 - Slide

Ontsnapping aan de zon

De ruimtesonde Voyager 2 heeft intussen het zonnestelsel verlaten. Om dat voor elkaar te krijgen, moest de ruimtesonde een hoge snelheid hebben om aan de gravitatie van de zon te ontsnappen, zie onderste figuur.

Laten we de ontsnappingssnelheid van de zon berekenen op een afstand van 40 AE. We vullen voor r de afstand tot de zon. We vinden:

Dit klopt met wat we in het diagram aflezen!

v^{​ o n t s n a p p i n g ​ ​} = \sqrt ​ \frac{​ 2 \cdot 6 , 6 7 \cdot 1 0 ^{​ - 11 ​ ​} \cdot 1 , 9 8 8 4 \cdot 1 0 ^{​ 30 ​ ​} ​ ​}{​ 4 0 \cdot 1 , 4 9 6 \cdot 1 0 ^{​ 11 ​ ​} ​} ​ ​ ​

v^{​ o n t s n a p p i n g ​ ​} = 6, 7 \cdot 1 0^{​ 3 ​ ​} m \cdot s^{​ - 1 ​ ​}

v^{​ o n t s n a p p i n g ​ ​} = 6, 7 k m \cdot s^{​ - 1 ​ ​}

v^{​ o n t s n a p p i n g ​ ​} = \sqrt ​ \frac{​ 2 G M ​ ​}{​ r ​} ​ ​ ​

Slide 7 - Slide

Voorbeeld III: meteoriet

V: In de video hieronder vertelt de beroemde astrofysicus Neil deGrasse Tyson over de ontploffing van een meteoriet boven Rusland in 2013 (tijdstippen 54:16 - 58:22, 4+ min).

In de video noemt dr. Tyson allerlei gegevens van de meteoriet. Bereken met die gegevens de kinetische energie en zwaarte-energie van de meteoriet net voor het moment van ontploffing.

A: Uit de video zijn de volgende gegevens te halen:

m = 10000 kg, h = 20 miles → 20·1,6 = 32 km = 32·10³ m.

v = 40000 miles/h → 40000· 1,6 = 64000 km/h → 17777,7.. m/s

De kinetische energie is te berekenen met:

En geeft:

De zwaarte-energie is te berekenen met:

En geeft:

E^{​ k i n ​ ​} = \frac{​ 1 ​ ​}{​ 2 ​} m v^{​ 2 ​ ​}

E^{​ k i n ​ ​} = \frac{​ 1 ​ ​}{​ 2 ​} m v^{​ 2 ​ ​} = \frac{​ 1 ​ ​}{​ 2 ​} \cdot 10000 \cdot (17777, 7 . .)^{​ 2 ​ ​} = 1, 5802 \cdot 1 0^{​ 12 ​ ​} J

E^{​ z ​ ​} = m g h

E^{​ z ​ ​} = m g h = 10000 \cdot 9, 81 \cdot 32 \cdot 1 0^{​ 3 ​ ​} = 3, 1 \cdot 1 0^{​ 9 ​ ​} J

Slide 8 - Slide

Opgaven

Opgave 1

Een persoon wil berekenen hoe snel hij een kanonskogel omhoog zou moeten afschieten om deze te laten ontsnappen aan het gravitatieveld van de aarde. Bereken deze snelheid in km/s. Je mag de wrijvingskracht van de atmosfeer verwaarlozen.

Opgave 2

Een planeet beweegt in een ellipsbaan om de zon. De totale energie van een planeet in een baan om de zon bestaat uit de som van zijn kinetische energie en zijn gravitatie-energie. Beredeneer hiermee dat een planeet dichter bij de zon een grotere snelheid heeft dan op grotere afstand van de zon.

Opgave 3

Een terugkerende ruimtecapsule met een massa m = 5,8·10³ kg, bevindt zich op t = 0 s op 500 km hoogte met baansnelheid van 7,5·10³ m/s. Om veilig te landen moet de capsule in de atmosfeer energie kwijtraken. Bereken de hoeveelheid energie in warmte Q omgezet wordt.

Slide 9 - Slide

Opgaven

Opgave 4

Een komeet met een massa van 12·10³ kg beweegt op een hoogte van 100 km boven het aardoppervlak met een snelheid van 50 km/s richting de aarde. Bij aankomst op de aarde is de massa van de komeet afgenomen tot 6,0·10³ kg. Het totaal van de kinetische energie en de gravitatie-energie is dan nog slechts 0,20% van de oorspronkelijke totale energie. Bereken met welke snelheid de komeet op de aarde aankomt.

Opgave 5

Een ruimteschip gaat in een rechte baan naar de maan.

a. Neemt de gravitatie-energie van het ruimteschip tijdens de vlucht van de aarde naar de maan toe of af? Licht je antwoord toe.

b. Bij het opstijgen van het ruimteschip wordt gebruik gemaakt van een stuwraket. Nadat de stuwraket op een hoogte van 300 km boven het aardoppervlak wordt afgeworpen, moet het ruimteschip voldoende snelheid hebben om de maan te bereiken. De massa van het ruimteschip is 4,0·10³ kg.

Bereken de orde van grootte van de minimale kinetische energie die het ruimteschip op die hoogte moet hebben om de maan te kunnen bereiken. De gravitatiekracht van de maan op de maanraket is te verwaarlozen ten opzichte van de kracht van de aarde.

Slide 10 - Slide

Opgaven

Opgave 6

Een communicatiesatelliet wordt met behulp van een raket in een geostationaire baan rond de aarde gebracht. Deze banen bevinden zich op een hoogte van 35,8·10³ km boven het aardoppervlak. De satelliet beweegt hier met een snelheid van 3,1·10³ m/s in zijn baan. De massa van de satelliet is 3,90·10³ kg.

Opgave 6 (vervolg)

a. Bereken de arbeid die de gravitatiekracht verricht als de satelliet vanaf de aarde naar zijn baan gebracht wordt.

b. Om het gemakkelijker te maken om deze arbeid te verrichten, wordt gebruik gemaakt van de draaiing van de aarde om zijn eigen as. Bereken de kinetische energie van de satelliet op de evenaar door de draaiing van de aarde.

c. Bereken hoeveel arbeid er dan nog minimaal door de motorkracht verricht moet worden.

Slide 11 - Slide

Opgaven

Opgave 7

De verkenner Pioneer-10 werd gelanceerd in 1972 en was in 1983 het eerste ruimtevaartuig dat ons zonnestelsel verliet. In 1983 bewoog Pioneer-10 met een snelheid van ongeveer 2,6 AE per jaar in de richting van de rode ster Aldebaran.

a. Bereken hoeveel jaar Pioneer-10 over zijn reis naar Aldebaran zal doen als hij zijn hele reis met de gegeven snelheid beweegt.

b. In het begin van de reis wordt Pioneer-10 door de zon vertraagd. Aan het eind van zijn reis wordt Pioneer-10 door Aldebaran versneld. Tim en Maaike bespreken het effect hiervan op de gemiddelde snelheid van Pioneer-10. Tim denkt dat de gemiddelde snelheid minder dan 2,6 AE per jaar is door de invloed van de zon.

Opgave 7 (vervolg)

Maaike meent dat de gemiddelde snelheid meer dan 2,6 AE per jaar is, omdat de massa van Aldebaran 25 keer zo groot is als de massa van de zon. Leg uit wie er gelijk heeft.

c. In 1983 bevond Pioneer-10 zich op een afstand

r = 6,2·10¹² m van de zon.

Toon aan dat zijn snelheid dan ruimschoots voldoende is om uit het zonnestelsel te ontsnappen.

Slide 12 - Slide

Cirkelbeweging - Gravitatie-energie

Items in this lesson

Slide 1 - Slide

Slide 2 - Slide

Slide 3 - Slide

Slide 4 - Slide

Slide 5 - Slide

Slide 6 - Slide

Slide 7 - Slide

Slide 8 - Slide

Slide 9 - Slide

Slide 10 - Slide

Slide 11 - Slide

Slide 12 - Slide

More lessons like this

Cirkelbeweging - Gravitatie-energie

H13.3 Gravitatie-energie

Relativiteit §5 + Oefenopgaven

Herhaling H7 cirkelbanen

V6 17.1 (2) 28-8-2023

HS 10.4 Gravitatie-energie

Les 2.2 - hemelmechanica - 45 minuten

8.3 Gravitatie energie